Мои Конспекты
Главная | Обратная связь

...

Автомобили
Астрономия
Биология
География
Дом и сад
Другие языки
Другое
Информатика
История
Культура
Литература
Логика
Математика
Медицина
Металлургия
Механика
Образование
Охрана труда
Педагогика
Политика
Право
Психология
Религия
Риторика
Социология
Спорт
Строительство
Технология
Туризм
Физика
Философия
Финансы
Химия
Черчение
Экология
Экономика
Электроника

Сложение двух колебаний с незначительно отличающимися частотами.





Помощь в ✍️ написании работы
Поможем с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой

 

Пусть колебания происходят вдоль оси Х с одинаковыми амплитудами А12=А и начальные фазы колебаний равны нулю.

причем

Сложение произведем аналитически.

.

По формуле для суммы косинусов преобразуем последнее выражение

. (5.4.3)

Очевидно, что первый сомножитель изменяется со временем медленнее второго. Следовательно, можно считать, что этот сомножитель есть амплитуда результирующего колебания А(t), изменяющаяся со временем по периодическому закону.

Учитывая, что уравнение результирующего колебания можно записать в виде:

где . (5.4.4)

То есть, результирующее колебание можно рассматривать как гармоническое с частотой , амплитуда которого изменяется со временем согласно уравнения (5.4.4)

Такие колебания с периодически изменяющейся амплитудой называются биениями.

Частота колебаний амплитуды или частота биений равна разности частот складываемых колебаний, а период биений равен

 
 

График результирующего колебания (биений) показан на рис. 5.7.

 

 

5.5. Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний. Фигуры Лиссажу.

 

Рассмотрим результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты, происходящих во взаимно перпендикулярных направлениях вдоль осей X и Y:

,

.

Уравнение траектории движения точки, участвующей одновременно в обоих этих колебаниях, находится исключением из уравнений параметра t.

Рассмотрим частные случаи.

I. Линейно поляризованные колебания:

а) Пусть разность фаз складываемых колебаний , т.е.

и

Деля второе уравнение на первое, получим уравнение траектории результирующего движения:

.

Траектория - прямая (см. рис.5.8 )

Результирующее движение - гармоническое колебание вдоль новой оси с амплитудой и частотой описываемое уравнением: .

 

б) Пусть - разность фаз .

Тогда и ,

т.к.

Деля последнее уравнение на первое, имеем:

.

Точка осуществляет движение вдоль новой оси (рис.5.9) по закону .

 

II. Эллиптически поляризованные колебания:

При произвольной разности фаз складываемых колебаний уравнения можно записать в виде:

.

После не очень сложных преобразований получим уравнение эллипса:

.

Это эллиптически поляризованные колебания.

 

При сложении взаимно перпендикулярных колебаний (гармонических) с кратными частотами результирующее движение будет происходить по сложным траекториям, которые называются фигурами Лиссажу.

Вид этих кривых зависит от соотношения частот и разности фаз складываемых колебаний.

На рисунке представлены фигуры Лиссажу для различных соотношений частот и разностей фаз (рис.5.10):

 

 

 
    Рис.5.10.  
 
 

 

 

Доверь свою работу ✍️ кандидату наук!
Поможем с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой



Поиск по сайту:







©2015-2020 mykonspekts.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.