Мои Конспекты
Главная | Обратная связь

...

Автомобили
Астрономия
Биология
География
Дом и сад
Другие языки
Другое
Информатика
История
Культура
Литература
Логика
Математика
Медицина
Металлургия
Механика
Образование
Охрана труда
Педагогика
Политика
Право
Психология
Религия
Риторика
Социология
Спорт
Строительство
Технология
Туризм
Физика
Философия
Финансы
Химия
Черчение
Экология
Экономика
Электроника

Уравнение энергии в тепловой форме.





Помощь в ✍️ написании работы
Поможем с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой

Уравнение энергии может быть записано в тепловой форме (через энтальпию газа) и в механической форме (через давление газа). Рассмотрим сначала уравнение энергии в тепловой форме для потока массы 1кг/с между двумя произвольными сечениями I и II в условиях обмена работой и теплотой с окружающей (внешней) средой. Условимся внешние работу и теплоту, подводимые к рабочей среде, считать положительным, а отводимые – отрицательными. Согласно закону сохранения энергии, изменение энергии установившегося потока массы газа (в пренебрежении изменением потенциальной энергии положения) должно быть равно сумме работы и теплоты, подведённых извне. Изменение энергии газа на элементарном пути ds складывается из изменения кинетической энергии и изменения энтальпий dh. Соответственно уравнение энергии в дифференциальной форме для турбодетандера имеет вид . В интегральной форме для участка I-II уравнение энергии в тепловой форме для турбодетандера получаем в виде . Здесь – изменения энтальпии и кинетической энергии потока массы газа; – внешняя работа, отведённая через вал от потока; – внешняя теплота, подведённая на участке I-II. Все члены уравнения имеют смысл удельных энергий и размерность джоуль на килограмм, так как характеризуют энергию потока газа 1кг/с. Приток теплоты к потоку массы в общем случае осуществляется двумя путями – извне в количестве и в результате диссипации энергии, т.е. превращения в теплоту работы трения, в количестве . Так что . Уравнение энергии в тепловой форме отражает только внешний поток теплоты, поскольку предполагается, что диссипированная энергия в виде теплоты полностью воспринимается потоком массы. Энергетический уровень потока массы в произвольном сечении рассматриваемого участка удобно характеризовать полной энтальпией, т.е. энтальпией заторможенного потока . Переходя к полным энтальпиям, придадим уравнению энергии следующий вид (уменьшение энтальпии при расширении ). Для адиабатных условий получаем . Из последнего уравнения следует, что в адиабатных условиях изменение энергетического уровня потока массы возможно только в результате обмена работой с внешней средой. При . Полученное уравнение энергии полезно несколько преобразовать, введя в него изоэнтропные разности энтальпий вместо действительных . В связи с этим введём величину , чтобы записать тождество для турбодетандера. Таким образом, есть разность энтальпий в конце действительного и изоэнтропийного процессов расширения газа при давлении в конце рассматриваемого процесса. В общем случае изменение энтальпии на величину является результатом теплообмена с окружающей средой и диссипации энергии . Поэтому . Диссипация энергии и подвод теплоты ведёт к увеличению энтальпии . В адиабатных процессах величина характеризует необратимость процесса, или потери. Как будет показано ниже, в адиабатных процессах, протекающих в турбомашинах, при изменении давления до конечного, т.е. при , выражение и является потерей холода. Используя равенство , можно придать уравнениям энергии несколько иной вид. Для турбодетандеров и его элементов (в условиях подвода теплоты) , где .

Уравнение энергии в механической форме. Запишем уравнение первого закона термодинамики в следующем виде (имея в виду, что ) . Интегрируя это уравнение от до , получаем . Используя это уравнение, следует помнить, что при подводе внешней теплоты к турбодетандеру . Выше было показано, что для идеального газа есть политропная работа расширения потока газа, которая обычно определяется по среднему значению показателя политропы. Диссипированная энергия включает все потери на рассматриваемом участке потока массы. Представляют интерес уравнения, получающиеся при сравнении уравнений энергии в тепловой и в механической формах. Из сравнения этих уравнений получаем следующее обобщенное уравнение Бернулли для расширительной машины, переходя к положительным значениям внешней и политропной работ и изменяя соответственно пределы интегрирования при определении политропной работы, получаем . Физический смысл полученных уравнений заключается в следующем – в турбомашинах политропная работа расширения потока массы газа равна сумме внешней работы, диссипированной энергии (компенсация потерь) и уменьшению кинетической энергии.

 

15. Типы рабочих колёс турбодетандера. Уравнение сохранения энергии для рабочего колеса с выходным диффузором турбодетандера.

 

Доверь свою работу ✍️ кандидату наук!
Поможем с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой



Поиск по сайту:







©2015-2020 mykonspekts.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.